Estudio del efecto Nernst anómalo en películas delgadas de Fe_x Y _(1-x) (Y=Ni; Co)
El descubrimiento del efecto Nernst anómalo (ANE) ha atraído una creciente atención en el campo de la espincalortrónica, debido a su potencial para aplicaciones en dispositivos termomagnéticos de próxima generación que convierten el calor disipado en voltaje. El efecto ANE se manifiesta como una dif...
- Autores:
-
Agámez Hinestroza, Samir
- Tipo de recurso:
- Fecha de publicación:
- 2025
- Institución:
- Universidad de Antioquia
- Repositorio:
- Repositorio UdeA
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- oai:bibliotecadigital.udea.edu.co:10495/46383
- Acceso en línea:
- https://hdl.handle.net/10495/46383
- Palabra clave:
- Espintrónica
Spintronics
Aleaciones de hierro
Iron alloys
Películas delgadas - Propiedades magnéticas
Thin films - Magnetic properties
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El descubrimiento del efecto Nernst anómalo (ANE) ha atraído una creciente atención en el campo de la espincalortrónica, debido a su potencial para aplicaciones en dispositivos termomagnéticos de próxima generación que convierten el calor disipado en voltaje. El efecto ANE se manifiesta como una diferencia de potencial generada a lo largo de un material magnético, producto de la interacción entre su magnetización (M) y un gradiente de temperatura (∇T), que son perpendiculares entre sí. Esta investigación se centra en el estudio del ANE en películas delgadas, con el objetivo de analizar su comportamiento en sistemas basados en hierro. Se prepararon películas delgadas de FeNiB y FeCo mediante deposición por sputtering DC, y se caracterizaron sus propiedades magnéticas utilizando magnetometría de vibración. Esto ayudó a estudios más profundos de las anisotropías magnéticas presentes en las muestras. Adicionalmente, se diseñó y desarrolló un sistema experimental para estimar el coeficiente de conductividad térmica (κ) de diversos sustratos monocristalinos (Si(100), LaAlO3 (100), MgO (100), NdGaO3 (110) y SrTiO3 (100)), utilizados en el crecimiento de películas delgadas, incluyendo una película de FeCo. El sistema experimental empleó módulos Peltier para generar un flujo de calor controlado y termocuplas para medir las fluctuaciones térmicas a lo largo del dispositivo, minimizando la contribución térmica del ambiente. Por otro lado, el estudio de la dinámica de espines depositada en una película delgada de FeCo sobre un sustrato de MgO se realizó mediante resonancia ferromagnética (FMR) a temperatura ambiente. Se determinaron parámetros magnéticos como el factor g, los campos de anisotropía magnética y la magnetización efectiva. La dependencia angular de los espectros de FMR reveló la presencia de una anisotropía uniaxial combinada con una anisotropía cuádruple, lo que fue confirmado por las curvas de histéresis en el plano y fuera del plano, indicando un eje magnético duro fuera del plano. Además, el análisis de la dependencia del ancho de línea de FMR respecto a la orientación del campo magnético y la frecuencia de excitación mostró una constante de amortiguamiento de Gilbert bajo (α ∼ 2.2 × 10−3 ), lo que sugiere que el sistema FeCo/MgO es un candidato prometedor para aplicaciones en espincalortrónica. Para evaluar la respuesta del ANE, se implementó un diseño experimental que incluía celdas Peltier para generar un gradiente térmico controlado. Se midieron los voltajes generados en función de la temperatura y el campo magnético aplicado, permitiendo el cálculo del coeficiente Nernst anómalo, que resultó ser de 0.052 µV/K, indicando una respuesta notable del material al gradiente térmico. El análisis de los datos mostró que las anisotropías magnéticas tienen una influencia significativa en la eficiencia del ANE, sugiriendo que la optimización de estas propiedades podría mejorar el rendimiento de los dispositivos espincalortrónicos. En conclusión, este estudio establece una relación entre las anisotropías magnéticas de las películas delgadas de FeCo y su respuesta al efecto Nernst anómalo, lo que abre nuevas perspectivas para el desarrollo de materiales avanzados en el ámbito de la espincalortrónica y las tecnologías de conversión de energía térmica en energía eléctrica. Los resultados obtenidos proporcionan una base sólida para futuras investigaciones sobre la manipulación de propiedades magnéticas con fines de optimización de dispositivos termomagnéticos. |
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Se prepararon películas delgadas de FeNiB y FeCo mediante deposición por sputtering DC, y se caracterizaron sus propiedades magnéticas utilizando magnetometría de vibración. Esto ayudó a estudios más profundos de las anisotropías magnéticas presentes en las muestras. Adicionalmente, se diseñó y desarrolló un sistema experimental para estimar el coeficiente de conductividad térmica (κ) de diversos sustratos monocristalinos (Si(100), LaAlO3 (100), MgO (100), NdGaO3 (110) y SrTiO3 (100)), utilizados en el crecimiento de películas delgadas, incluyendo una película de FeCo. El sistema experimental empleó módulos Peltier para generar un flujo de calor controlado y termocuplas para medir las fluctuaciones térmicas a lo largo del dispositivo, minimizando la contribución térmica del ambiente. Por otro lado, el estudio de la dinámica de espines depositada en una película delgada de FeCo sobre un sustrato de MgO se realizó mediante resonancia ferromagnética (FMR) a temperatura ambiente. Se determinaron parámetros magnéticos como el factor g, los campos de anisotropía magnética y la magnetización efectiva. La dependencia angular de los espectros de FMR reveló la presencia de una anisotropía uniaxial combinada con una anisotropía cuádruple, lo que fue confirmado por las curvas de histéresis en el plano y fuera del plano, indicando un eje magnético duro fuera del plano. Además, el análisis de la dependencia del ancho de línea de FMR respecto a la orientación del campo magnético y la frecuencia de excitación mostró una constante de amortiguamiento de Gilbert bajo (α ∼ 2.2 × 10−3 ), lo que sugiere que el sistema FeCo/MgO es un candidato prometedor para aplicaciones en espincalortrónica. Para evaluar la respuesta del ANE, se implementó un diseño experimental que incluía celdas Peltier para generar un gradiente térmico controlado. Se midieron los voltajes generados en función de la temperatura y el campo magnético aplicado, permitiendo el cálculo del coeficiente Nernst anómalo, que resultó ser de 0.052 µV/K, indicando una respuesta notable del material al gradiente térmico. El análisis de los datos mostró que las anisotropías magnéticas tienen una influencia significativa en la eficiencia del ANE, sugiriendo que la optimización de estas propiedades podría mejorar el rendimiento de los dispositivos espincalortrónicos. En conclusión, este estudio establece una relación entre las anisotropías magnéticas de las películas delgadas de FeCo y su respuesta al efecto Nernst anómalo, lo que abre nuevas perspectivas para el desarrollo de materiales avanzados en el ámbito de la espincalortrónica y las tecnologías de conversión de energía térmica en energía eléctrica. Los resultados obtenidos proporcionan una base sólida para futuras investigaciones sobre la manipulación de propiedades magnéticas con fines de optimización de dispositivos termomagnéticos.The discovery of the anomalous Nernst effect (ANE) has attracted increasing attention in the field of spincalortronics because of its potential for applications in next-generation thermomagnetic devices that convert dissipated heat into voltage. The ANE effect manifests itself as a potential difference generated along a magnetic material, resulting from the interaction between its magnetization (M) and a temperature gradient (T), which are perpendicular to each other. This research focuses on the study of ANE in thin films, with the objective of analyzing its behavior in iron-based systems. FeNiB and FeCo thin films were prepared by DC sputtering deposition, and their magnetic properties were characterized using vibrational magnetometry. This helped to further study the magnetic anisotropies present in the samples. Additionally, an experimental system was designed and developed to estimate the thermal conductivity coefficient (kappa) of various single crystal substrates (Si(100), LaAlO3 (100), MgO (100), NdGaO3 (110) and SrTiO3 (100)), used in the growth of thin films, including an FeCo film. The experimental system employed Peltier modules to generate a controlled heat flux and thermocouples to measure thermal fluctuations along the device, minimizing the thermal contribution from the environment. On the other hand, the study of spin dynamics deposited in a FeCo thin film on a MgO substrate was performed by ferromagnetic resonance (FMR) at room temperature. Magnetic parameters such as g factor, magnetic anisotropy fields and effective magnetization were determined. The angular dependence of the FMR spectra revealed the presence of uniaxial anisotropy combined with fourfold anisotropy, which was confirmed by in-plane and out-of-plane hysteresis curves, indicating an out-of-plane hard magnetic axis. Furthermore, analysis of the dependence of the FMR linewidth on the magnetic field orientation and excitation frequency showed a low Gilbert damping constant (alpha ∼ 2.2 × 10−3 ), suggesting that the FeCo/MgO system is a promising candidate for applications in spincalortronics. To evaluate the ANE response, an experimental design including Peltier cells was implemented to generate a controlled thermal gradient. The generated voltages were measured as a function of temperature and applied magnetic field, allowing the calculation of the anomalous Nernst coefficient, which was found to be 0.052 muV/K, indicating a remarkable response of the material to the thermal gradient. Analysis of the data showed that magnetic anisotropies have a significant influence on the efficiency of the ANE, suggesting that optimization of these properties could improve the performance of spincalortronic devices. In conclusion, this study establishes a relationship between the magnetic anisotropies of FeCo thin films and their response to the anomalous Nernst effect, which opens new perspectives for the development of advanced materials in the field of spincalortronics and thermal-to-electrical energy conversion technologies. The results obtained provide a solid basis for future research on the manipulation of magnetic properties for the optimization of thermomagnetic devices.1. Introducción IX 2. Estado del arte 2 3. Marco teórico 9 3.1. Interacción espín - órbita . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 9 3.2. Efecto Hall de espín . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 11 3.3. Efecto Seebeck de espín . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 12 3.4. Efecto Nernst anómalo . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 15 4. Procedimiento experimental 17 4.1. Magnetrón sputtering DC . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 17 4.2. Resonancia ferromagnética (FMR) . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 19 4.2.1. Efectos de forma en FMR . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 19 4.2.2. FMR con amortiguamiento . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 21 4.3. Difracción de rayos X (DRX) . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 21 4.4. Espectroscopia de rayos X de energía dispersada (FESEM-EDS) . . . . . . . . . 23 4.5. Magnetometría de muestra vibrante (VSM-PPMS) . . . . . . . . . . . . . . . . 24 4.6. Configuració npar amedició nde lefect oNerns tanómal o . . . . . . . . . . . . .. 25 5. Resultados y análisis 27 5.1. Diseño y calibración . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 27 5.2. Caracterización térmica y magnética . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 28 5.2.1. Diseño experimental . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 32 5.3. Películas de FeNiB (FNB) . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 34 5.3.1. Condiciones de crecimiento de películas delgadas de FeNiB . . . . . . . . 34 5.3.2. Caracterización estructural por DRX . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 36 5.3.3. Propiedades magnética de películas delgadas de (Fe 63 Ni 37 ) 89 B 11 (FNB) . 38 5.3.4. Película de FeCo . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 40 5.3.5. Propiedades magnéticas en película delgada de Fe 75 Co 25 . . . . . . . . . 40 5.3.6. Resonancia Ferromagnética en película delgada de FeCo . . . . . . . . . 42 5.4. Efecto Nernst Anómalo (ANE) . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 48 5.4.1. Respuesta Nernst Anómala en Películas de FeCo . . . . . . . . . . . . . . 48 6. Conclusiones 56 6.0.1. Participación en eventos . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 58 Referencias . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 59TermoeléctricidadCOL0008138MaestríaMagíster en Física86 páginasapplication/pdfspaUniversidad de AntioquiaMaestría en FísicaInstituto de FísicaMedellín, ColombiaFacultad de Ciencias Exactas y NaturalesCampus Medellín - Ciudad Universitariahttp://creativecommons.org/licenses/by-nc-sa/4.0/info:eu-repo/semantics/openAccessAttribution-NonCommercial-ShareAlike 4.0 Internationalhttp://purl.org/coar/access_right/c_abf2EspintrónicaSpintronicsAleaciones de hierroIron alloysPelículas delgadas - Propiedades magnéticasThin films - Magnetic propertiesMateriales ferromagnéticosFerromagnetic materialsCalor - TransmisiónHeat - TransmissionTermoelectricidadThermoelectricityResonancia ferromagnéticaFerromagnetic resonanceConversión de energíaEnergy conversionFuerza electromotrizElectromotive forceEfecto Nernst anómalohttp://id.loc.gov/authorities/subjects/sh2001003086http://id.loc.gov/authorities/subjects/sh85068162http://id.loc.gov/authorities/subjects/sh85134866http://id.loc.gov/authorities/subjects/sh85047881http://id.loc.gov/authorities/subjects/sh85059767http://id.loc.gov/authorities/subjects/sh85134791http://id.loc.gov/authorities/subjects/sh85047882http://id.loc.gov/authorities/subjects/sh2003003700http://id.loc.gov/authorities/subjects/sh85042193ODS 7: Energía asequible y no contaminante. Garantizar el acceso a una energía asequible, fiable, sostenible y moderna para todosEstudio del efecto Nernst anómalo en películas delgadas de Fe_x Y _(1-x) (Y=Ni; Co)Trabajo de grado - Maestríahttp://purl.org/redcol/resource_type/TMTexthttp://purl.org/coar/version/c_b1a7d7d4d402bcceinfo:eu-repo/semantics/masterThesisinfo:eu-repo/semantics/draftPublication32.400.000ORIGINALAgamezSamir_2025_EfectoNernstAnomalo.pdfAgamezSamir_2025_EfectoNernstAnomalo.pdfapplication/pdf8752693https://bibliotecadigital.udea.edu.co/bitstreams/0e0fbf49-b917-4bef-9236-0e1503cb65ab/download85336950601c936ad0d1fa0fadb62895MD51trueAnonymousREADLICENSElicense.txtlicense.txttext/plain; charset=utf-814837https://bibliotecadigital.udea.edu.co/bitstreams/72c310b2-46f3-4708-b6ab-9aa7afc4c6ba/downloadb76e7a76e24cf2f94b3ce0ae5ed275d0MD53falseAnonymousREADCC-LICENSElicense_rdflicense_rdfapplication/rdf+xml; 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Antioquiaaplicacionbibliotecadigitalbiblioteca@udea.edu.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